为克服光电探测器动态范围不足，难以在同一条件下精确测量线偏振器的最小光强透射率及最大光强透射率的问题，提出一种基于非线性拟合的消光比测量方法并搭建了相应的测量安装。
该方法只需在限定的角度范围内旋转被测线偏振器并采集对应的光强变化，根据建立的数学模型，进行非线性余弦拟合数据处理，进而解算出消光比。
实验结果表明，该方法的测量精度可达10
该方法只需在限定的角度范围内旋转被测线偏振器并采集对应的光强变化，根据建立的数学模型，进行非线性余弦拟合数据处理，进而解算出消光比。
实验结果表明，该方法的测量精度可达10
2023/2/15 12:17:57
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基于衍射积分理论和复高斯函数展开法研究了超短脉冲贝塞耳-高斯光束通过圆孔光阑后在自在空间中的传输特性,推导出解析的传输方程,并对传输方程进行分析讨论和数值计算分析,利用计算机软件进行绘图,给出了归一化功率谱随横向距离的变化关系,横向光强分布和脉冲波形随截断参数的变化关系。
2023/2/14 11:50:41
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利用米氏散射理论分析O2,N2,CO2，水滴和气溶胶等粒子的散射与偏振特性，通过随机传输理论仿真不同粒子影响下的偏振分布，并与检测结果进行比对，对粒子散射特性及其对空间偏振特性分布的影响进行了系统的理论研究。
计算了不同粒子的散射系数和吸收系数随尺寸和复折射率的变化规律，研究了典型气态分子和非气态粒子偏振度及散射光强随散射角度的变化规律。
通过检测结果与气态分子与非气态粒子影响下的模型之间的对比，得到空间中的偏振分布主要由气态分子决定，而地平附近中性点的出现与太阳高度角较低时辰偏振度的衰减与非气态粒子密切相关的结论。
计算了不同粒子的散射系数和吸收系数随尺寸和复折射率的变化规律，研究了典型气态分子和非气态粒子偏振度及散射光强随散射角度的变化规律。
通过检测结果与气态分子与非气态粒子影响下的模型之间的对比，得到空间中的偏振分布主要由气态分子决定，而地平附近中性点的出现与太阳高度角较低时辰偏振度的衰减与非气态粒子密切相关的结论。
2023/2/10 7:55:47
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采用瑞利近似方法，数值模仿了纳米尺度的电介质粒子在一维艾里(Airy)光束作用下的光学散射力、梯度力，分析了小球所受的光学散射力和梯度力与小球半径、折射率的关系。
同时，还数值模仿了小球在艾里光束中的运动轨迹，讨论了小球半径、折射率以及环境粘滞系数对小球轨迹的影响。
结果表明光学散射力和梯度力随着小球半径和折射率的增大而增大。
小球在光学梯度力的作用下，被牵引到光强极大值处，沿着抛物线做振荡运动，并最终收敛于抛物线型结构。
小球的半径、折射率越小，以及环境的粘滞系数越大，小球轨迹的振荡越弱，收敛速度越快。
同时，还数值模仿了小球在艾里光束中的运动轨迹，讨论了小球半径、折射率以及环境粘滞系数对小球轨迹的影响。
结果表明光学散射力和梯度力随着小球半径和折射率的增大而增大。
小球在光学梯度力的作用下，被牵引到光强极大值处，沿着抛物线做振荡运动，并最终收敛于抛物线型结构。
小球的半径、折射率越小，以及环境的粘滞系数越大，小球轨迹的振荡越弱，收敛速度越快。
2021/4/11 10:16:44
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动中成像模式可实现卫星在大角度快速机动过程中成像,满足遥感观测多样化、定制化、精细化需求。
分析了动中成像地面实验系统的基本原理,并在实验室搭建了一套面向动中成像模式的地面实验验证系统。
该系统采用高精度、高稳定的动态气浮靶标和基于外触发信号的相机积分时间调整方法。
研究了成像质量和光强的关系以及成像质量和相机探测器积分级数、卫星机动角速度的关系,开展了自定义运动曲线的动中成像实验。
结果表明,在相机探测器线性区内,不同机动角速度与探测器积分级数获取的图像动态调制传递函数(MTF)值的范围为0.0918~0.1054,满足工程应用(0.1附近)的要求,且MTF值与机动角速度、探测器级数无关。
动中成像实验中系统运转稳定,动态MTF值在0.1015±0.0098之间。
分析了动中成像地面实验系统的基本原理,并在实验室搭建了一套面向动中成像模式的地面实验验证系统。
该系统采用高精度、高稳定的动态气浮靶标和基于外触发信号的相机积分时间调整方法。
研究了成像质量和光强的关系以及成像质量和相机探测器积分级数、卫星机动角速度的关系,开展了自定义运动曲线的动中成像实验。
结果表明,在相机探测器线性区内,不同机动角速度与探测器积分级数获取的图像动态调制传递函数(MTF)值的范围为0.0918~0.1054,满足工程应用(0.1附近)的要求,且MTF值与机动角速度、探测器级数无关。
动中成像实验中系统运转稳定,动态MTF值在0.1015±0.0098之间。
2015/4/20 15:12:14
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提出Mask相位法校准出厂标定波长在532nm的液晶空间光调制器(LC-SLM)在561nm处的相位调制特性曲线。
首先基于傅里叶光学模仿计算得出棋盘型二维相位光栅相位对比度与零级衍射光斑光强之间的对应关系，然后搭建实验光路测量计算机所发灰度图所对应的零级衍射光斑光强值。
根据前面两组结果最后得到相位延迟量与计算机灰度级之间的关系曲线，从而得到LC-SLM在561nm处的相位调制特性曲线。
用4λ的离焦对光斑进行调制，校准之后光斑光强分布与理论计算值之间的偏差为45.7，比校准之前的偏差110.4减少了64.7；
用10λ的倾斜对光斑进行调制，校准之后零级衍射光斑和二级衍射光斑的强度分别是校准前的32.3%和64.1%。
实验结果表明，使用Mask相位法对LC-SLM的相位调制特性曲线进行校准之后，LC-SLM的调制效果有了明显的改进。
首先基于傅里叶光学模仿计算得出棋盘型二维相位光栅相位对比度与零级衍射光斑光强之间的对应关系，然后搭建实验光路测量计算机所发灰度图所对应的零级衍射光斑光强值。
根据前面两组结果最后得到相位延迟量与计算机灰度级之间的关系曲线，从而得到LC-SLM在561nm处的相位调制特性曲线。
用4λ的离焦对光斑进行调制，校准之后光斑光强分布与理论计算值之间的偏差为45.7，比校准之前的偏差110.4减少了64.7；
用10λ的倾斜对光斑进行调制，校准之后零级衍射光斑和二级衍射光斑的强度分别是校准前的32.3%和64.1%。
实验结果表明，使用Mask相位法对LC-SLM的相位调制特性曲线进行校准之后，LC-SLM的调制效果有了明显的改进。
2021/6/3 11:10:15
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基于广义惠更斯菲涅耳原理，采用Rytov相位结构函数二次近似和积分变换技术，推导出了部分相干双曲余弦高斯（ChG）阵列光束通过大气湍流传输时光束湍流距离的表达式。
研讨结果表明，部分相干ChG阵列光束的湍流距离与大气湍流强度、光束参数（包括子光束数、光束相干参数、离心参数、相对子光束间距）以及光束叠加方式（即交叉谱密度函数叠加和光强叠加）等有关。
部分相干ChG阵列光束的光束扩展会随着大气湍流强度的增大而增大，但当选择合适的光束参数以及光束叠加方式时，可以减小湍流对部分相干ChG阵列光束扩展的影响。
研讨结果表明，部分相干ChG阵列光束的湍流距离与大气湍流强度、光束参数（包括子光束数、光束相干参数、离心参数、相对子光束间距）以及光束叠加方式（即交叉谱密度函数叠加和光强叠加）等有关。
部分相干ChG阵列光束的光束扩展会随着大气湍流强度的增大而增大，但当选择合适的光束参数以及光束叠加方式时，可以减小湍流对部分相干ChG阵列光束扩展的影响。
2018/11/12 6:11:24
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以亚毫米尺度的铌镁酸铅钛酸铅(PMN-PT)通明陶瓷片为导波层制备了对称金属包覆波导，并利用自由空间耦合技术激发了波导中的超高阶导模。
根据衰减全反射（ATR）峰的移动，得到了在波导两侧所施加电压与光强反射率的关系，从而计算了PMN-PT通明陶瓷片的二次电光系数。
根据衰减全反射（ATR）峰的移动，得到了在波导两侧所施加电压与光强反射率的关系，从而计算了PMN-PT通明陶瓷片的二次电光系数。
2018/11/6 2:26:23
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事实证明，激光特别适用于液流测量，因为激光能在无需接触的情况下完成测量。
七十年代后期一些研究中心有关无介入激光速度测定法的主要活动是激光多普勒风速测定法的研制和应用。
该技术需要窄而准直好的连续激光束，分束后使之相交，构成一个含有干涉条纹的小体积(一般为1mm3)。
“种子”（液流中的小粒子)散射光强以由测量体积中的条纹间隔(从几何光学计算出）和在条纹垂直方向上粒子速度分量(直接由调制频率确定)所确定的方式而波调制。
七十年代后期一些研究中心有关无介入激光速度测定法的主要活动是激光多普勒风速测定法的研制和应用。
该技术需要窄而准直好的连续激光束，分束后使之相交，构成一个含有干涉条纹的小体积(一般为1mm3)。
“种子”（液流中的小粒子)散射光强以由测量体积中的条纹间隔(从几何光学计算出）和在条纹垂直方向上粒子速度分量(直接由调制频率确定)所确定的方式而波调制。
2015/3/13 8:41:38
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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