自适应光学系统的光路通常包含很多光学器件，而各光学器件存在加工误差、装调误差和非均匀热变形等，这些因素会对光束质量产生影响，因此系统内光路相位畸变的校正对获得好的光束质量至关重要。
然而系统光路较长时，激光在传输过程中的衍射效应会对内光路相位畸变的校正效果产生重要影响。
模拟了离焦和像散等实际应用中存在的主要畸变在不同衍射(以菲涅耳数表征)和像差大小下的校正效果。
研究表明：校正效果随着衍射的增强而变差，校正效果良好的菲涅耳数范围为Nf＞11；
随着像差的增大相位校正效果变差。
然而系统光路较长时，激光在传输过程中的衍射效应会对内光路相位畸变的校正效果产生重要影响。
模拟了离焦和像散等实际应用中存在的主要畸变在不同衍射(以菲涅耳数表征)和像差大小下的校正效果。
研究表明：校正效果随着衍射的增强而变差，校正效果良好的菲涅耳数范围为Nf＞11；
随着像差的增大相位校正效果变差。
2024/5/18 20:09:43
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报道了1064nm单频激光抽运的KTP晶体外腔单谐振光参量振荡器(OPO)，获得了波长为2.05μm的纳秒激光脉冲输出。
在平-平腔中，将2块II类相位匹配KTP晶体按走离补偿方式放置，在400Hz重复频率下，抽运单脉冲能量达到5mJ时获得了单脉冲能量为0.9mJ的2.05μm信号光输出，其脉宽约为3.7ns，对应抽运光-信号光转换效率约为18%，光束质量因子M2在x、y方向分别为2.08、3.03。
在平-平腔中，将2块II类相位匹配KTP晶体按走离补偿方式放置，在400Hz重复频率下，抽运单脉冲能量达到5mJ时获得了单脉冲能量为0.9mJ的2.05μm信号光输出，其脉宽约为3.7ns，对应抽运光-信号光转换效率约为18%，光束质量因子M2在x、y方向分别为2.08、3.03。
2024/5/16 6:05:39
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连续光谱的同步辐射光通过入射狭缝照射到光栅单色器后，在出射的单色光λ中总是不可避免的混有基波λ的高级次谐波λn=λ/n。
采用自制的33001p/mm金膜自支撑透射光栅和美国IRD公司的AXUVI00G光电二极管探测器，定量研究了光谱辐射标准和计量光束线在5~40nm波段的高次谐波。
研究了Zr，Si，Al和Al/Mg/Al滤片在不同能量范围对高次谐波的抑制作用，给出了实验数据和曲线。
在5~40nm波段，适当的选用Zr，Si，Al和Al/Mg/Al滤片可有效地抑制高次谐波，在5~34nm波段将高次谐波与基波的信号强度比例控制在8.06%以内，经量子效率修正后小于3.08%，在35~40波段经探测器量子效率修正后高次谐波比例小于10.00%。
采用自制的33001p/mm金膜自支撑透射光栅和美国IRD公司的AXUVI00G光电二极管探测器，定量研究了光谱辐射标准和计量光束线在5~40nm波段的高次谐波。
研究了Zr，Si，Al和Al/Mg/Al滤片在不同能量范围对高次谐波的抑制作用，给出了实验数据和曲线。
在5~40nm波段，适当的选用Zr，Si，Al和Al/Mg/Al滤片可有效地抑制高次谐波，在5~34nm波段将高次谐波与基波的信号强度比例控制在8.06%以内，经量子效率修正后小于3.08%，在35~40波段经探测器量子效率修正后高次谐波比例小于10.00%。
2024/5/15 8:56:13
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基于非Kolmogorov谱模型和广义惠更斯-菲涅耳原理，以双曲余弦高斯(ChG)涡旋光束为例，对部分相干ChG涡旋光束在非Kolmogorov大气湍流传输中拓扑电荷的守恒距离做了详细的研究。
研究表明，广义结构常量C～2n越大，广义指数参量α越小，湍流内尺度l0越小，空间相关长度σ0越小，束腰宽度w0越大，则拓扑电荷守恒距离越小，而湍流外尺度L0和双曲余弦部分参数Ω0对拓扑电荷守恒距离无影响。
研究表明，广义结构常量C～2n越大，广义指数参量α越小，湍流内尺度l0越小，空间相关长度σ0越小，束腰宽度w0越大，则拓扑电荷守恒距离越小，而湍流外尺度L0和双曲余弦部分参数Ω0对拓扑电荷守恒距离无影响。
2024/4/29 11:17:57
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对基于正交散焦光栅的M2因子测量系统进行了理论研究,该测量系统可以同时测量光束束腰附近9个不同位置处的光强分布,并由二阶矩方法计算束宽,经双曲线拟合得到被测光束的M2因子。
为了优化系统设计和提高系统测量精度,根据高斯光束的薄透镜变换关系,针对基模高斯光束和多模高斯光束,分析被测光束束腰宽度、束腰位置和模式分布对测量系统测量精度的影响。
结果表明,基模高斯光束或者多模高斯光束所对应基模高斯光束的束腰宽度在设计范围内时,系统可在较大的测量距离内具有较高的测量精度。
该研究为实际系统的设计和测量提供了理论指导。
为了优化系统设计和提高系统测量精度,根据高斯光束的薄透镜变换关系,针对基模高斯光束和多模高斯光束,分析被测光束束腰宽度、束腰位置和模式分布对测量系统测量精度的影响。
结果表明,基模高斯光束或者多模高斯光束所对应基模高斯光束的束腰宽度在设计范围内时,系统可在较大的测量距离内具有较高的测量精度。
该研究为实际系统的设计和测量提供了理论指导。
2024/4/14 8:31:45
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阐述了对激光器输出光束进行空间整形的必要性。
介绍了目前常用的一些典型的光束整形方法和器件,并分析了各种方法的优点和缺点。
介绍了目前常用的一些典型的光束整形方法和器件,并分析了各种方法的优点和缺点。
2024/3/23 11:06:21
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贝塞尔光束的横向光强分布表现为一个中心光斑和一系列同心圆环。
在物理上可以实现的贝塞尔光束，其无衍射传播范围是有限的。
在贝塞尔光束的无衍射范围内，贝塞尔光束保持横向光强分布，即使在遇到不透明障碍物后也可以恢复到原来的横向光强分布。
贝塞尔光束独特的光强分布和传播性质使其得到了广泛应用，例如光学成像，微细加工，光学互联和校直，粒子操控，微缩平板印刷，非线性光学等。
在物理上可以实现的贝塞尔光束，其无衍射传播范围是有限的。
在贝塞尔光束的无衍射范围内，贝塞尔光束保持横向光强分布，即使在遇到不透明障碍物后也可以恢复到原来的横向光强分布。
贝塞尔光束独特的光强分布和传播性质使其得到了广泛应用，例如光学成像，微细加工，光学互联和校直，粒子操控，微缩平板印刷，非线性光学等。
2024/3/10 6:56:49
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通过在适当的圆柱矢量波函数方面扩展入射高斯光束的散射场以及内部场，构造了一个无限的手性圆柱体对于轴上高斯光束的倾斜入射的散射的解析解。
未知的膨胀系数由从边界条件导出的线性方程组确定。
对于局域束模型，将详细描述并简要讨论与无限电介质圆柱体情况不同的散射特性。
未知的膨胀系数由从边界条件导出的线性方程组确定。
对于局域束模型，将详细描述并简要讨论与无限电介质圆柱体情况不同的散射特性。
2024/2/24 9:22:38
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将氦氖激光器输出的激光经过望远镜系统进行扩束，并在望远镜系统的共焦点附近加入一块转动的毛玻璃，通过改变毛玻璃位置获得不同相干度的部分相干光束，再入射到螺旋相位板最终获得部分相干涡旋光束，通过更换不同的螺旋相位板获得不同拓扑荷数的涡旋光束。
研究表明涡旋光束的光强分布将随着光束相干特性的变化而变化。
随着入射光束相干度的降低，涡旋光束的中心光强将不再为零，而是慢慢增加，光斑的图像对比度逐渐降低。
涡旋光束的空心大小与光束的拓扑荷数有密切关系。
根据实验条件模拟的理论结果和实验结果基本一致。
研究表明涡旋光束的光强分布将随着光束相干特性的变化而变化。
随着入射光束相干度的降低，涡旋光束的中心光强将不再为零，而是慢慢增加，光斑的图像对比度逐渐降低。
涡旋光束的空心大小与光束的拓扑荷数有密切关系。
根据实验条件模拟的理论结果和实验结果基本一致。
2024/2/24 3:49:14
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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