解飞秒激光与物质相互作用的双温方程描述了双温方程中的一些热物理参数，并利用双温方程对飞秒激光加热金属进行了理论研讨。
计算过程中以铜靶材为例，研讨了电子温度和晶格温度的时间和空间的变化关系，讨论了不同的激光能量密度和激光的脉冲持续区间对金属温度变化的影响。
计算过程中以铜靶材为例，研讨了电子温度和晶格温度的时间和空间的变化关系，讨论了不同的激光能量密度和激光的脉冲持续区间对金属温度变化的影响。
2023/1/22 12:43:01
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在北京大学200TW激光系统上，测量了经可编程声光色散滤波器不同程度光谱调制后放大器输出脉冲的频域分布，并设计了一个与脉冲中心波长、光谱宽度等参数相关的光谱调制函数拟合了实验测得的光谱数据。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
2021/7/2 17:55:04
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在北京大学200TW激光系统上，测量了经可编程声光色散滤波器不同程度光谱调制后放大器输出脉冲的频域分布，并设计了一个与脉冲中心波长、光谱宽度等参数相关的光谱调制函数拟合了实验测得的光谱数据。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
2021/7/2 17:55:04
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运用全光学方法研究了具有较弱磁晶各向异性的FePt薄膜中的超快磁化进动行为。
利用飞秒激光脉冲诱导产生磁化进动，基于时间分辨磁光克尔光谱方法测量其动力学过程，并通过拟合分析获得了进动频率与Gilbert阻尼因子的外场及激发能量依赖关系。
基于微磁学理论和实验条件推导的磁化进动频率表达式能够很好地解释进动频率的非线性外场依赖关系，而频率随激发能量缓慢增大源于更高的平衡温度。
分析表明本征磁阻尼因子比文献报道的L10-FePt薄膜的磁阻尼小得多，而无效磁阻尼随外场增大迅速减小源于磁不均匀性。
实验还发现提高激发脉冲能量可以减缓一致性磁化进动的能量耗散。
利用飞秒激光脉冲诱导产生磁化进动，基于时间分辨磁光克尔光谱方法测量其动力学过程，并通过拟合分析获得了进动频率与Gilbert阻尼因子的外场及激发能量依赖关系。
基于微磁学理论和实验条件推导的磁化进动频率表达式能够很好地解释进动频率的非线性外场依赖关系，而频率随激发能量缓慢增大源于更高的平衡温度。
分析表明本征磁阻尼因子比文献报道的L10-FePt薄膜的磁阻尼小得多，而无效磁阻尼随外场增大迅速减小源于磁不均匀性。
实验还发现提高激发脉冲能量可以减缓一致性磁化进动的能量耗散。
2019/11/3 6:03:38
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为了获得高反复频率的飞秒激光脉冲，将突发运行模式引入飞秒碟片再生放大系统中。
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
2020/6/15 22:28:34
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为了获得高反复频率的飞秒激光脉冲，将突发运行模式引入飞秒碟片再生放大系统中。
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
2018/6/26 12:34:49
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报道了自动锁模飞秒脉冲掺Er3+光纤激光器的实验结果。
在光纤环形腔中通过引入粗波分复用器(CWDM)作为宽带滤波器,实现了中心波长在1550nm,重复频率为2.5GHz,谱线3dB带宽为10.2nm(对应的脉冲宽度为247fs)的激光脉冲输出。
此时的抽运功率为186mW,激光器输出平均功率为1.3mW,从而获得了能够产生飞秒脉冲的高重复频率自动锁模掺Er3+光纤激光器。
在光纤环形腔中通过引入粗波分复用器(CWDM)作为宽带滤波器,实现了中心波长在1550nm,重复频率为2.5GHz,谱线3dB带宽为10.2nm(对应的脉冲宽度为247fs)的激光脉冲输出。
此时的抽运功率为186mW,激光器输出平均功率为1.3mW,从而获得了能够产生飞秒脉冲的高重复频率自动锁模掺Er3+光纤激光器。
2017/8/27 6:24:25
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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