Nd-3-H掺杂磷酸盐玻璃中的光学平面波导是通过以6.0x1014离子/cm2的剂量注入6.0-MeV碳离子和以6.0x1014离子/cm的注入量注入6.0-MeV氧离子制造的（2）。
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
2020/11/15 18:45:05
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Nd-3-H掺杂磷酸盐玻璃中的光学平面波导是通过以6.0x1014离子/cm2的剂量注入6.0-MeV碳离子和以6.0x1014离子/cm的注入量注入6.0-MeV氧离子制造的（2）。
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
2021/6/21 18:05:09
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课程论文事项一、所写题材范围1、引见常用的遥感图像分类的原理，并分别给出如下两个波段（I1和I2）图像的监督分类（分类算法及训练区自行选择，分类算法任选一种）和非监督分类（分类算法任选一种）的结果。
I1=[12342n453210]I2=[43213210123n]n:学号的后两位，如学号后两位02，则n=2；
学号后两位21，则n=21。
2、引见几种常用的多光谱图像和全色图像融合的算法。
假设多光谱图像有两个波段I1、I2（其中I1和I2与第1题图像相同），并假设全色影像为I3=[0123321n1234]试计算应用PCA算法融合多光谱图像（I1和I2）和全色图像I3的结果。
仅供参考！！不保证结果正确性！！！
I1=[12342n453210]I2=[43213210123n]n:学号的后两位，如学号后两位02，则n=2；
学号后两位21，则n=21。
2、引见几种常用的多光谱图像和全色图像融合的算法。
假设多光谱图像有两个波段I1、I2（其中I1和I2与第1题图像相同），并假设全色影像为I3=[0123321n1234]试计算应用PCA算法融合多光谱图像（I1和I2）和全色图像I3的结果。
仅供参考！！不保证结果正确性！！！
2015/7/1 1:32:11
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开发了地平坐标系-光敏定位混合式太阳跟踪及聚焦平台,在此基础上完成大直径PMMA塑料光纤聚焦能流6m距离传输试验,进行了连续9h的检测记录,获得光纤输出光功率谱密度分布数据,其色温绝对自然光低约600K,色度坐标、显示指数、主波长等与自然光接近,实验发现室外照度与光纤输出光色温存在线性关联,并进行函数拟合,针对光纤传输光损进行定量测量与计算,结果揭示光纤端面存在2dB幅度的耦合损失。
2016/5/19 5:35:11
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在基于陪集码的高光谱图像压缩算法中,由于按照编码块的最大残差确定整块无损压缩所需的码率存在较大冗余,该文提出了基于分类和陪集码的高光谱图像压缩算法.首先利用前一波段对应位置的预测噪声对当前波段编码块的像素进行分类,将具有类似相关性的像素归于一类,然后对每一类像素分别进行陪集码编码.实验表明分类可以有效地降低码率.和基于陪集码的算法相比,该文算法无损压缩的平均码率降低了大约0.4bpp.
2017/5/6 16:57:49
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利用太赫兹时域光谱系统(THz-TDS)对Sierpinski分形结构太赫兹透射特性进行了研究，结果表明：太赫兹脉冲通过Sierpinski分形结构会产生多个透射通带与禁带，透射通带与禁带的位置对样品结构存在一定的尺度依赖性。
随着结构阵列的增加，透射峰与禁带都有加强的趋势。
通过对缺级样品的分析，进而得出：透射峰与禁带的产生次要是由于方孔对太赫兹波的耦合作用，且不同的透射峰与禁带是由不同阶孔对太赫兹波的耦合作用产生的：低频区的透射峰与禁带次要是由低级分形方孔对太赫兹波的耦合引起的，高频区的透射峰与禁带次要是由高级分形方孔对太赫兹波的耦合作用引起的。
随着结构阵列的增加，透射峰与禁带都有加强的趋势。
通过对缺级样品的分析，进而得出：透射峰与禁带的产生次要是由于方孔对太赫兹波的耦合作用，且不同的透射峰与禁带是由不同阶孔对太赫兹波的耦合作用产生的：低频区的透射峰与禁带次要是由低级分形方孔对太赫兹波的耦合引起的，高频区的透射峰与禁带次要是由高级分形方孔对太赫兹波的耦合作用引起的。
2020/10/12 16:40:58
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本文提出了利用分子体系的激光诱导热助振动荧光光谱(LITVy)实现燃烧温度测量新技术。
建立了分子激发态振动能级粒子碰撞能量弛豫模型,研讨了BaCl分子的LITVF光谱特性,通过517nm波长选择激发C2Π1/2(υ′=1)←→X2Σ(υ″=0)跃迁,对液化石油气/空气预混层流火焰温度进行了实验测量。
结果表明,对BaCl分子,该方法的测量精度可达σT=30K。
建立了分子激发态振动能级粒子碰撞能量弛豫模型,研讨了BaCl分子的LITVF光谱特性,通过517nm波长选择激发C2Π1/2(υ′=1)←→X2Σ(υ″=0)跃迁,对液化石油气/空气预混层流火焰温度进行了实验测量。
结果表明,对BaCl分子,该方法的测量精度可达σT=30K。
2019/5/13 23:28:41
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基于干涉多光谱图像特点和应用环境要求,提出一种干涉多光谱图像压缩算法.采用小波域婚配预处理来去除帧间推扫平移带来的数据冗余性,采用基于码率预分配的编码方法,按照预分配到的码率大小控制码块的T1编码深度,减少编码计算量和存储器使用量,易于硬件实现和星上环境的应用.实验数据表明,码率为1bpp时,该算法提高了恢复光谱的分辨率,满足卫星干涉多光谱图像压缩系统要求.
2021/8/18 20:12:28
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本文通过对InGaAsP/InP场助异质结半导体光电阴极的材料生长、场助肖特基结的制备及阴极激活等工艺的系统研究,研制出具有较高光谱响应的半导体光电阴极,生长出优于文献报道的晶格失配率标准的材料,得到相当80年代国际水平理想因子值的场助肖特基结,用实验数据引见提高量子效率数量级的方法和条件.研究结果表明场助异质半导体光电阴极是在红外波段很有潜力的光电发射体.
2015/1/1 3:33:41
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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