运用全光学方法研究了具有较弱磁晶各向异性的FePt薄膜中的超快磁化进动行为。
利用飞秒激光脉冲诱导产生磁化进动，基于时间分辨磁光克尔光谱方法测量其动力学过程，并通过拟合分析获得了进动频率与Gilbert阻尼因子的外场及激发能量依赖关系。
基于微磁学理论和实验条件推导的磁化进动频率表达式能够很好地解释进动频率的非线性外场依赖关系，而频率随激发能量缓慢增大源于更高的平衡温度。
分析表明本征磁阻尼因子比文献报道的L10-FePt薄膜的磁阻尼小得多，而无效磁阻尼随外场增大迅速减小源于磁不均匀性。
实验还发现提高激发脉冲能量可以减缓一致性磁化进动的能量耗散。
利用飞秒激光脉冲诱导产生磁化进动，基于时间分辨磁光克尔光谱方法测量其动力学过程，并通过拟合分析获得了进动频率与Gilbert阻尼因子的外场及激发能量依赖关系。
基于微磁学理论和实验条件推导的磁化进动频率表达式能够很好地解释进动频率的非线性外场依赖关系，而频率随激发能量缓慢增大源于更高的平衡温度。
分析表明本征磁阻尼因子比文献报道的L10-FePt薄膜的磁阻尼小得多，而无效磁阻尼随外场增大迅速减小源于磁不均匀性。
实验还发现提高激发脉冲能量可以减缓一致性磁化进动的能量耗散。
2019/11/3 6:03:38
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为了获得高反复频率的飞秒激光脉冲，将突发运行模式引入飞秒碟片再生放大系统中。
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
2020/6/15 22:28:34
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为了获得高反复频率的飞秒激光脉冲，将突发运行模式引入飞秒碟片再生放大系统中。
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
通过将再生放大器的腔长设计为9.3m,激光系统输出了接近衍射极限的激光脉冲，且激光脉冲的反复频率为电光调制频率的5倍。
在电光调制频率为5kHz、吸收的抽运功率为98W的条件下，获得了最高输出功率为10.7W、光谱半峰全宽为1.18nm、脉冲宽度为777fs的双曲正割脉冲输出。
再生放大器的光-光转换效率随着电光调制频率的增加而增加，从频率为0.5kHz时的12.4%增加到频率为5kHz时的25.3%。
激光的输出稳定性在18~20℃的温度区间内随着水冷温度的降低而提高，激光系统输出功率的均方根从20℃时
2018/6/26 12:34:49
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Nd-3-H掺杂磷酸盐玻璃中的光学平面波导是通过以6.0x1014离子/cm2的剂量注入6.0-MeV碳离子和以6.0x1014离子/cm的注入量注入6.0-MeV氧离子制造的（2）。
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
2020/11/15 18:45:05
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Nd-3-H掺杂磷酸盐玻璃中的光学平面波导是通过以6.0x1014离子/cm2的剂量注入6.0-MeV碳离子和以6.0x1014离子/cm的注入量注入6.0-MeV氧离子制造的（2）。
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
引导模和相应的有效折射率是通过模态2010棱镜耦合器测量的。
基于物质中离子的终止和范围以及RCM反射率计算方法，分析了波导的折射率分布。
分别通过端面耦合法和有限差分光束传播法测量并模仿了近场光强度分布。
进行了碳注入波导和氧注入波导的光学特性的比较。
微发光和拉曼光谱研究表明，Nd3-离子的荧光性质和玻璃微结构在波导区域中得到了很好的保留，这表明碳/氧注入波导是集成光子器件的良好候选者。
（C）2015年光电仪器工程师协会（SPIE）
2021/6/21 18:05:09
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课程论文事项一、所写题材范围1、引见常用的遥感图像分类的原理，并分别给出如下两个波段（I1和I2）图像的监督分类（分类算法及训练区自行选择，分类算法任选一种）和非监督分类（分类算法任选一种）的结果。
I1=[12342n453210]I2=[43213210123n]n:学号的后两位，如学号后两位02，则n=2；
学号后两位21，则n=21。
2、引见几种常用的多光谱图像和全色图像融合的算法。
假设多光谱图像有两个波段I1、I2（其中I1和I2与第1题图像相同），并假设全色影像为I3=[0123321n1234]试计算应用PCA算法融合多光谱图像（I1和I2）和全色图像I3的结果。
仅供参考！！不保证结果正确性！！！
I1=[12342n453210]I2=[43213210123n]n:学号的后两位，如学号后两位02，则n=2；
学号后两位21，则n=21。
2、引见几种常用的多光谱图像和全色图像融合的算法。
假设多光谱图像有两个波段I1、I2（其中I1和I2与第1题图像相同），并假设全色影像为I3=[0123321n1234]试计算应用PCA算法融合多光谱图像（I1和I2）和全色图像I3的结果。
仅供参考！！不保证结果正确性！！！
2015/7/1 1:32:11
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开发了地平坐标系-光敏定位混合式太阳跟踪及聚焦平台,在此基础上完成大直径PMMA塑料光纤聚焦能流6m距离传输试验,进行了连续9h的检测记录,获得光纤输出光功率谱密度分布数据,其色温绝对自然光低约600K,色度坐标、显示指数、主波长等与自然光接近,实验发现室外照度与光纤输出光色温存在线性关联,并进行函数拟合,针对光纤传输光损进行定量测量与计算,结果揭示光纤端面存在2dB幅度的耦合损失。
2016/5/19 5:35:11
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在基于陪集码的高光谱图像压缩算法中,由于按照编码块的最大残差确定整块无损压缩所需的码率存在较大冗余,该文提出了基于分类和陪集码的高光谱图像压缩算法.首先利用前一波段对应位置的预测噪声对当前波段编码块的像素进行分类,将具有类似相关性的像素归于一类,然后对每一类像素分别进行陪集码编码.实验表明分类可以有效地降低码率.和基于陪集码的算法相比,该文算法无损压缩的平均码率降低了大约0.4bpp.
2017/5/6 16:57:49
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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