这是一个用于全色图像和多光谱图像融合的C++代码，代码齐全，有原图像，运转就能得到融合结果，而且里面有多种融合方法。
2019/6/5 19:51:16
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在北京大学200TW激光系统上，测量了经可编程声光色散滤波器不同程度光谱调制后放大器输出脉冲的频域分布，并设计了一个与脉冲中心波长、光谱宽度等参数相关的光谱调制函数拟合了实验测得的光谱数据。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
2021/7/2 17:55:04
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在北京大学200TW激光系统上，测量了经可编程声光色散滤波器不同程度光谱调制后放大器输出脉冲的频域分布，并设计了一个与脉冲中心波长、光谱宽度等参数相关的光谱调制函数拟合了实验测得的光谱数据。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
该函数方式简单，适用于不同的激光系统。
对实验系统中种子脉冲经光谱调制后从放大器输出的光谱结果进行了数值模拟，对比研究了普通种子脉冲和光谱调制脉冲经放大器增益后时域空间内的物理性质；
讨论了光谱调制对系统最终输出脉冲峰值功率的影响。
结果表明：光谱调制会导致脉冲旁瓣的产生，降低系统输出脉冲的有效能量和飞秒对比度，系统输出脉冲为平顶光谱时，其有效输出峰值功率最大。
2021/7/2 17:55:04
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通过固相React法合成了一系列掺杂Eu3+的红色荧光粉MMgP2O7（M=Ca，Sr，Ba）。
X射线粉末衍射（XRD）分析证明了纯CaMgP2O7，SrMgP2O7和BaMgP2O7相的形成。
MMgP2O7（M=Ca，Sr，Ba）：Eu3+荧光粉的光致发光光谱在约400nm处显示出很强的激发峰，这与紫外发光二极管的特征发射（350-400nm）耦合。
CaMgP2O7：Eu3+，SrMgP2O7：Eu3+和BaMgP2O7：Eu3+荧光粉显示出强的发射带，分别在612、593和587nm处达到峰值。
由于Ba2+（0.142nm），Sr2+（0.126nm），Ca2+（0.112nm），Mg2+（0.072nm）和Eu3+（0.107nm）之间离子大小的差异，Eu3+离子有望替代CaMgP2O7中的不同位点。
，SrMgP2O7和BaMgP2O7晶格。
X射线粉末衍射（XRD）分析证明了纯CaMgP2O7，SrMgP2O7和BaMgP2O7相的形成。
MMgP2O7（M=Ca，Sr，Ba）：Eu3+荧光粉的光致发光光谱在约400nm处显示出很强的激发峰，这与紫外发光二极管的特征发射（350-400nm）耦合。
CaMgP2O7：Eu3+，SrMgP2O7：Eu3+和BaMgP2O7：Eu3+荧光粉显示出强的发射带，分别在612、593和587nm处达到峰值。
由于Ba2+（0.142nm），Sr2+（0.126nm），Ca2+（0.112nm），Mg2+（0.072nm）和Eu3+（0.107nm）之间离子大小的差异，Eu3+离子有望替代CaMgP2O7中的不同位点。
，SrMgP2O7和BaMgP2O7晶格。
2015/6/12 20:17:45
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晶体中的光频转换是产生195~400纳米紫外光谱范围内相干光束的无效方法。
目前激光技术的发展，非线性光学技术的进一步完善以及新晶体材料的发现使得在此领域将会有更大的进展。
新材料提供了提高效率和扩展光谱范围的可能性，用通常的转换法即可产生强的射束。
例如，通过新的非线性光学材料β-硼酸钡（ΒΒΟ)就可实现这一点。
与目前已知的其他非线性光学晶体相比，ΒΒΟ可以无效地产生196~260纳米的强紫外射束。
此外，它还特别适用于产生1064纳米Nd:YAG激光束的谐波。
BBO除了倍频和产生三次谐波、四次谐波外，还能无效地将四次谐波和基频混频。
由此产生的五次谐波提供了短波长（212.8纳米）的强激光束。
目前激光技术的发展，非线性光学技术的进一步完善以及新晶体材料的发现使得在此领域将会有更大的进展。
新材料提供了提高效率和扩展光谱范围的可能性，用通常的转换法即可产生强的射束。
例如，通过新的非线性光学材料β-硼酸钡（ΒΒΟ)就可实现这一点。
与目前已知的其他非线性光学晶体相比，ΒΒΟ可以无效地产生196~260纳米的强紫外射束。
此外，它还特别适用于产生1064纳米Nd:YAG激光束的谐波。
BBO除了倍频和产生三次谐波、四次谐波外，还能无效地将四次谐波和基频混频。
由此产生的五次谐波提供了短波长（212.8纳米）的强激光束。
2021/1/3 2:09:35
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晶体中的光频转换是产生195~400纳米紫外光谱范围内相干光束的无效方法。
目前激光技术的发展，非线性光学技术的进一步完善以及新晶体材料的发现使得在此领域将会有更大的进展。
新材料提供了提高效率和扩展光谱范围的可能性，用通常的转换法即可产生强的射束。
例如，通过新的非线性光学材料β-硼酸钡（ΒΒΟ)就可实现这一点。
与目前已知的其他非线性光学晶体相比，ΒΒΟ可以无效地产生196~260纳米的强紫外射束。
此外，它还特别适用于产生1064纳米Nd:YAG激光束的谐波。
BBO除了倍频和产生三次谐波、四次谐波外，还能无效地将四次谐波和基频混频。
由此产生的五次谐波提供了短波长（212.8纳米）的强激光束。
目前激光技术的发展，非线性光学技术的进一步完善以及新晶体材料的发现使得在此领域将会有更大的进展。
新材料提供了提高效率和扩展光谱范围的可能性，用通常的转换法即可产生强的射束。
例如，通过新的非线性光学材料β-硼酸钡（ΒΒΟ)就可实现这一点。
与目前已知的其他非线性光学晶体相比，ΒΒΟ可以无效地产生196~260纳米的强紫外射束。
此外，它还特别适用于产生1064纳米Nd:YAG激光束的谐波。
BBO除了倍频和产生三次谐波、四次谐波外，还能无效地将四次谐波和基频混频。
由此产生的五次谐波提供了短波长（212.8纳米）的强激光束。
2015/1/2 4:35:43
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金属网栅和氧化铟锡(ITO)等透明导电膜是实现电磁屏蔽和可视兼容的常用材料，但其屏蔽和可见光透射率受到了很大的限制。
通过解决屏蔽、导电与可视功能相互制约的矛盾，可有效提高电磁屏蔽与可视功能的兼容性。
为此，报道了一种金属光子晶体透明膜。
采用磁控溅射制备了ITO/Ag为周期的金属光子晶体透明膜，研究了周期结构对样品屏蔽效能、透射率和方阻的影响。
研究表明，随着单位周期金属膜厚的增加，可见光600~800nm波段透射率降低10%以上，可见光透射光谱变窄。
同时400～600nm波长范围内透射率并没有随金属膜厚的增加而降低，甚至升高。
随着单位周期金属膜厚增加，微波频段的屏蔽效能相应提高，方阻相应降低。
实验证实：光子晶体膜的屏蔽效能与光子晶体中总金属膜厚不存在明确的因果关系，而是与“金属-电介质”的纳米周期结构相关。
制备了一种屏效高达70dB，方阻低达2.1Ω，透射率大于50%的光子晶体膜。
通过解决屏蔽、导电与可视功能相互制约的矛盾，可有效提高电磁屏蔽与可视功能的兼容性。
为此，报道了一种金属光子晶体透明膜。
采用磁控溅射制备了ITO/Ag为周期的金属光子晶体透明膜，研究了周期结构对样品屏蔽效能、透射率和方阻的影响。
研究表明，随着单位周期金属膜厚的增加，可见光600~800nm波段透射率降低10%以上，可见光透射光谱变窄。
同时400～600nm波长范围内透射率并没有随金属膜厚的增加而降低，甚至升高。
随着单位周期金属膜厚增加，微波频段的屏蔽效能相应提高，方阻相应降低。
实验证实：光子晶体膜的屏蔽效能与光子晶体中总金属膜厚不存在明确的因果关系，而是与“金属-电介质”的纳米周期结构相关。
制备了一种屏效高达70dB，方阻低达2.1Ω，透射率大于50%的光子晶体膜。
2015/3/8 6:19:45
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金属网栅和氧化铟锡(ITO)等透明导电膜是实现电磁屏蔽和可视兼容的常用材料，但其屏蔽和可见光透射率受到了很大的限制。
通过解决屏蔽、导电与可视功能相互制约的矛盾，可有效提高电磁屏蔽与可视功能的兼容性。
为此，报道了一种金属光子晶体透明膜。
采用磁控溅射制备了ITO/Ag为周期的金属光子晶体透明膜，研究了周期结构对样品屏蔽效能、透射率和方阻的影响。
研究表明，随着单位周期金属膜厚的增加，可见光600~800nm波段透射率降低10%以上，可见光透射光谱变窄。
同时400～600nm波长范围内透射率并没有随金属膜厚的增加而降低，甚至升高。
随着单位周期金属膜厚增加，微波频段的屏蔽效能相应提高，方阻相应降低。
实验证实：光子晶体膜的屏蔽效能与光子晶体中总金属膜厚不存在明确的因果关系，而是与“金属-电介质”的纳米周期结构相关。
制备了一种屏效高达70dB，方阻低达2.1Ω，透射率大于50%的光子晶体膜。
通过解决屏蔽、导电与可视功能相互制约的矛盾，可有效提高电磁屏蔽与可视功能的兼容性。
为此，报道了一种金属光子晶体透明膜。
采用磁控溅射制备了ITO/Ag为周期的金属光子晶体透明膜，研究了周期结构对样品屏蔽效能、透射率和方阻的影响。
研究表明，随着单位周期金属膜厚的增加，可见光600~800nm波段透射率降低10%以上，可见光透射光谱变窄。
同时400～600nm波长范围内透射率并没有随金属膜厚的增加而降低，甚至升高。
随着单位周期金属膜厚增加，微波频段的屏蔽效能相应提高，方阻相应降低。
实验证实：光子晶体膜的屏蔽效能与光子晶体中总金属膜厚不存在明确的因果关系，而是与“金属-电介质”的纳米周期结构相关。
制备了一种屏效高达70dB，方阻低达2.1Ω，透射率大于50%的光子晶体膜。
2015/3/8 6:19:45
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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