基于径向偏振光的广泛应用,从理论与实验上研究了径向偏振光的产生与传输。
实验上,得用阶跃型相位跃变器在腔外将两束偏振正交的TEM00模光束分别转化为偏振正交的TEM01与TEM10模光束,利用马赫-曾德尔干涉仪将产生的TEM01与TEM10模光束进行相干叠加得到径向偏振光。
理论上,用标量衍射积分对TEM01与TEM10模光束的产生,以及通过相干叠加得到的径向偏振光进行数值模拟。
同时指出实验上的误差对产生径向偏振光的影响,以及研究了传输过程中实验上所获得的径向偏振光光斑的变化。
聚焦径向偏振光可产生极小的焦斑以及纵向场分量,因此有望在粒子加速、高分辨显微镜以及材料加工等方面得到广泛应用。
实验上,得用阶跃型相位跃变器在腔外将两束偏振正交的TEM00模光束分别转化为偏振正交的TEM01与TEM10模光束,利用马赫-曾德尔干涉仪将产生的TEM01与TEM10模光束进行相干叠加得到径向偏振光。
理论上,用标量衍射积分对TEM01与TEM10模光束的产生,以及通过相干叠加得到的径向偏振光进行数值模拟。
同时指出实验上的误差对产生径向偏振光的影响,以及研究了传输过程中实验上所获得的径向偏振光光斑的变化。
聚焦径向偏振光可产生极小的焦斑以及纵向场分量,因此有望在粒子加速、高分辨显微镜以及材料加工等方面得到广泛应用。
2024/7/6 20:37:40
2.26MB
1
采用4路MIC阵列采集声音数据，通过M0进行实时分析，利用空间波束直接的时间相位差以及相干性，确定声音源的空间访问。
2024/6/16 17:13:31
228KB
1
这是迈克尔逊实验之matlab仿真的实验代码及GUIDE界面设计，包含两反射镜的夹角、距离变化、空间相干性、时间相干性；
相关的参考论文资料可以私信！
相关的参考论文资料可以私信！
2024/6/3 3:39:57
37KB
1
根据Fraunhofer衍射理论，建立了基于相位调制的二维M×N激光相干阵列的远场光强分布理论模型。
结合应用实际，对5×5激光相干阵列的远场光强分布进行数值模拟，分析了不同调制相位对远场光强分布的影响。
结果表明，远场光强分布的主极大(小)的位置随调制相位变化，相对强度也随之变化；
不同阵列结构，光强分布不同，每列(行)相邻两阵元上加载的相位差为π时，出现较多的主极大和次极大且对称分布。
这些结果可为应用相位调制去控制远场光强分布提供有益的参考。
结合应用实际，对5×5激光相干阵列的远场光强分布进行数值模拟，分析了不同调制相位对远场光强分布的影响。
结果表明，远场光强分布的主极大(小)的位置随调制相位变化，相对强度也随之变化；
不同阵列结构，光强分布不同，每列(行)相邻两阵元上加载的相位差为π时，出现较多的主极大和次极大且对称分布。
这些结果可为应用相位调制去控制远场光强分布提供有益的参考。
2024/6/1 6:40:44
4.87MB
1
从随机电磁光束的相干和偏振性的统一理论出发,利用交叉谱密度矩阵传输公式,推导出随机双曲余弦高斯(ChG)电磁光束通过透镜后2×2交叉谱密度矩阵的传输解析公式,并用以表示任意两点的互偏振度,即纵向互偏振度(LDCP)和横向互偏振度(TDCP)。
研究表明,随机ChG电磁光束的互偏振度与透镜焦距及随机ChG电磁光束的参数,例如随机ChG电磁光束系数比、离心参数和自相关长度等有关。
随机高斯谢尔模型(GSM)电磁光束通过透镜的互偏振度可作为随机ChG电磁光束离心参数为0的特例得出。
对主要结果用数值计算作了说明,并给出相应的物理解释。
研究表明,随机ChG电磁光束的互偏振度与透镜焦距及随机ChG电磁光束的参数,例如随机ChG电磁光束系数比、离心参数和自相关长度等有关。
随机高斯谢尔模型(GSM)电磁光束通过透镜的互偏振度可作为随机ChG电磁光束离心参数为0的特例得出。
对主要结果用数值计算作了说明,并给出相应的物理解释。
2024/5/22 2:31:49
2.77MB
1
基于非Kolmogorov谱模型和广义惠更斯-菲涅耳原理，以双曲余弦高斯(ChG)涡旋光束为例，对部分相干ChG涡旋光束在非Kolmogorov大气湍流传输中拓扑电荷的守恒距离做了详细的研究。
研究表明，广义结构常量C～2n越大，广义指数参量α越小，湍流内尺度l0越小，空间相关长度σ0越小，束腰宽度w0越大，则拓扑电荷守恒距离越小，而湍流外尺度L0和双曲余弦部分参数Ω0对拓扑电荷守恒距离无影响。
研究表明，广义结构常量C～2n越大，广义指数参量α越小，湍流内尺度l0越小，空间相关长度σ0越小，束腰宽度w0越大，则拓扑电荷守恒距离越小，而湍流外尺度L0和双曲余弦部分参数Ω0对拓扑电荷守恒距离无影响。
2024/4/29 11:17:57
2.55MB
1
单个铯原子被困在磁光阱（MOT）的远共振光学偶极阱（FORT）中，并使用电荷耦合器件（CCD）相机直接成像。
通过基于光子计数的HBT系统使用荧光，可以观察到二元单原子步骤和光子反聚束。
在FORT中平均原子停留时间约为9s。
为了减少检测过程中的背景噪声，我们使用了微弱的激光探针，该探针被调谐到D1线，以从垂直于大Kong径准直系统的方向照亮单个原子。
直接从单个原子的荧光获得二阶相干度g（（2））（tau）=0.12+/-0.02，而无需扣除背景。
背景光已被抑制到每50毫秒10个计数，与报告的结果相比要低得多。
测得的g（（2））（tau）与理论分析非常吻合。
该系统提供了一种简单有效的方法来操纵和测量单个中性原子，并开辟了创建高效受控单光子源的途径。
通过基于光子计数的HBT系统使用荧光，可以观察到二元单原子步骤和光子反聚束。
在FORT中平均原子停留时间约为9s。
为了减少检测过程中的背景噪声，我们使用了微弱的激光探针，该探针被调谐到D1线，以从垂直于大Kong径准直系统的方向照亮单个原子。
直接从单个原子的荧光获得二阶相干度g（（2））（tau）=0.12+/-0.02，而无需扣除背景。
背景光已被抑制到每50毫秒10个计数，与报告的结果相比要低得多。
测得的g（（2））（tau）与理论分析非常吻合。
该系统提供了一种简单有效的方法来操纵和测量单个中性原子，并开辟了创建高效受控单光子源的途径。
2024/4/22 6:07:56
713KB
1
在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
15KB