利用CO2激光器对汽车用高强钢板作了大量的热应力成形试验，并对材料进行了相关的微观组织分析。
在深入研究试件弯曲角变化规律的基础上，对激光热应力成形的工艺参数进行了合理优化，即在激光功率为1.5kW、扫描次数为6次、扫描速度为1.2m/min以及激光光斑直径为3.5mm、面能量在20~45J/mm2范围之间变化时热应力成形效果最好，提出了避免工件表面出现烧蚀现象的条件。
试验结果表明，在试验参数的有效范围内激光扫描次数、扫描速度和材料宽度对试件弯曲角的影响趋于正比关系；
光斑直径在较大或较小时呈现类线性关系；
激光功率的影响呈明显的非线性特点，但在较小的情况下与弯曲角接近线性关系；
接近材料表面
在深入研究试件弯曲角变化规律的基础上，对激光热应力成形的工艺参数进行了合理优化，即在激光功率为1.5kW、扫描次数为6次、扫描速度为1.2m/min以及激光光斑直径为3.5mm、面能量在20~45J/mm2范围之间变化时热应力成形效果最好，提出了避免工件表面出现烧蚀现象的条件。
试验结果表明，在试验参数的有效范围内激光扫描次数、扫描速度和材料宽度对试件弯曲角的影响趋于正比关系；
光斑直径在较大或较小时呈现类线性关系；
激光功率的影响呈明显的非线性特点，但在较小的情况下与弯曲角接近线性关系；
接近材料表面
2025/6/16 17:43:34
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提出一种新的测量惯性转角的方法，它是采用一无源环形谐振器作为转动的传感元件，为检测顺时针和逆时针谐振腔长之间的差值，釆用外部激光器。
还给出了初步性能数据。
还给出了初步性能数据。
2025/6/12 15:33:36
1.8MB
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为了测量毫秒脉冲激光辐照非透明材料的在线应力及应力应变演化的过程，基于光学干涉理论，针对大功率固体激光器与材料的相互作用，采用马赫-曾德尔干涉的方法，得到了材料损伤的干涉条纹。
通过对干涉条纹变化的分析与处理，可以得到材料在线应力及其演化过程。
基于光学干涉理论，选择单晶硅作为实验材料，建立comsol仿真模型，并在理论及仿真的基础上开展实验。
实验与仿真的r(x)方向误差在11.7%~33.91%之间，z(y，z)方向误差在20.25%~31.34%之间，说明用马赫-曾德尔干涉的方法测量非透明材料的应力具有可行性。
实验研究为激光与非透明材料作用过程中在线应力损伤及演变过程研究提供了一个新的方法。
通过对干涉条纹变化的分析与处理，可以得到材料在线应力及其演化过程。
基于光学干涉理论，选择单晶硅作为实验材料，建立comsol仿真模型，并在理论及仿真的基础上开展实验。
实验与仿真的r(x)方向误差在11.7%~33.91%之间，z(y，z)方向误差在20.25%~31.34%之间，说明用马赫-曾德尔干涉的方法测量非透明材料的应力具有可行性。
实验研究为激光与非透明材料作用过程中在线应力损伤及演变过程研究提供了一个新的方法。
2025/6/10 10:07:58
3.81MB
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报道了工作在1341nm的激光二极管(LD)纵向抽运主被动锁模Nd:YAP激光器。
该激光器采用Nd:YAP晶体作为增益介质,可饱和吸收体V3+:YAG作为被动锁模器件,声光调制器作为主动锁模器件。
在抽运能量50mJ,抽运频率10Hz的情况下获得了0.82mJ的脉冲串输出。
该脉冲串的半峰全宽为570ns,每个脉冲间的间隔为7.7ns,共包含约75个脉冲,单脉冲的平均能量为11μJ。
采用电光晶体RbTiOPO4(RTP)作腔倒空,获得了能量为160μJ,脉宽为680ps的单脉冲输出。
采用InGaAs红外探测器测得光斑大小约为1.2mm,激光传播因子M2约为1.5。
该激光器采用Nd:YAP晶体作为增益介质,可饱和吸收体V3+:YAG作为被动锁模器件,声光调制器作为主动锁模器件。
在抽运能量50mJ,抽运频率10Hz的情况下获得了0.82mJ的脉冲串输出。
该脉冲串的半峰全宽为570ns,每个脉冲间的间隔为7.7ns,共包含约75个脉冲,单脉冲的平均能量为11μJ。
采用电光晶体RbTiOPO4(RTP)作腔倒空,获得了能量为160μJ,脉宽为680ps的单脉冲输出。
采用InGaAs红外探测器测得光斑大小约为1.2mm,激光传播因子M2约为1.5。
2025/4/30 16:43:34
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研制了一套人眼安全的全光纤相干多普勒激光测风雷达系统。
系统采用1550nm全光纤单频保偏激光器作为激光发射光源，激光器单脉冲能量0.2mJ，重复频率10kHz，脉冲半高全宽400ns，线宽小于1MHz。
激光雷达接收望远镜和扫描器口径100mm，采用速度方位显示(VAD)扫描模式对不同方位的视线风速进行测量，使用平衡探测器接收回波相干信号，通过1G/s的模拟数字(AD)采集卡对相干探测信号进行采集，在现场可编程门阵列(FPGA)数字信号处理器中进行1024点快速傅里叶变换(FFT)得到不同距离门回波信号功率谱信息。
对于获得的各方位视线风速，研究采用非线性最小二乘法对激光雷达测量的风速剖面矢量进行反演。
激光雷达与风廓线雷达测量的风速进行了对比，两者测量的水平风速，风向和竖直风速相关系数分别为0.988，0.941和0.966。
系统采用1550nm全光纤单频保偏激光器作为激光发射光源，激光器单脉冲能量0.2mJ，重复频率10kHz，脉冲半高全宽400ns，线宽小于1MHz。
激光雷达接收望远镜和扫描器口径100mm，采用速度方位显示(VAD)扫描模式对不同方位的视线风速进行测量，使用平衡探测器接收回波相干信号，通过1G/s的模拟数字(AD)采集卡对相干探测信号进行采集，在现场可编程门阵列(FPGA)数字信号处理器中进行1024点快速傅里叶变换(FFT)得到不同距离门回波信号功率谱信息。
对于获得的各方位视线风速，研究采用非线性最小二乘法对激光雷达测量的风速剖面矢量进行反演。
激光雷达与风廓线雷达测量的风速进行了对比，两者测量的水平风速，风向和竖直风速相关系数分别为0.988，0.941和0.966。
2025/4/14 18:15:29
2.96MB
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高功率光纤激光器多选用掺镱双包层光纤作为增益介质。
掺镱双包层光纤与普通非掺杂光纤相似,由于纤芯尺寸非常小,一般为几微米至几十微米量级,极容易产生自脉冲效应。
进行了大功率条件下掺镱光纤激光器自脉冲效应的研究,观察到不同的自脉冲现象。
研究结果表明,在大功率激光作用下,尽管镱离子不存在浓度淬灭,但是对于大芯径掺镱双包层光纤,与其他三能级系统相同,均存在弛豫振荡引发的饱和吸收自脉冲效应。
掺镱光纤激光器中的饱和吸收效应、受激布里渊散射、受激拉曼散射等自脉冲效应不容忽视。
掺镱双包层光纤与普通非掺杂光纤相似,由于纤芯尺寸非常小,一般为几微米至几十微米量级,极容易产生自脉冲效应。
进行了大功率条件下掺镱光纤激光器自脉冲效应的研究,观察到不同的自脉冲现象。
研究结果表明,在大功率激光作用下,尽管镱离子不存在浓度淬灭,但是对于大芯径掺镱双包层光纤,与其他三能级系统相同,均存在弛豫振荡引发的饱和吸收自脉冲效应。
掺镱光纤激光器中的饱和吸收效应、受激布里渊散射、受激拉曼散射等自脉冲效应不容忽视。
2025/2/25 6:10:27
1.6MB
1
报道了基于半导体纳秒调制技术的百瓦级、线性偏振掺铥光纤激光器。
该激光器采用调制半导体激光器作为种子源，脉冲宽度为20ns，重复频率在200kHz~1MHz范围内连续可调。
当重复频率为200kHz时，经主功率振荡放大器(MOPA)得到100W平均功率输出。
最高输出功率时，由于存在增益整形机制，脉冲宽度由20ns降低为6ns。
相应的峰值功率达到83kW，单脉冲能量为0.5mJ，最高输出功率下系统输出偏振消光比达到17dB。
据本文所知，这是首次报道基于半导体调制技术的百瓦级、纳秒脉宽、线偏振的掺铥光纤激光器。
该激光器采用调制半导体激光器作为种子源，脉冲宽度为20ns，重复频率在200kHz~1MHz范围内连续可调。
当重复频率为200kHz时，经主功率振荡放大器(MOPA)得到100W平均功率输出。
最高输出功率时，由于存在增益整形机制，脉冲宽度由20ns降低为6ns。
相应的峰值功率达到83kW，单脉冲能量为0.5mJ，最高输出功率下系统输出偏振消光比达到17dB。
据本文所知，这是首次报道基于半导体调制技术的百瓦级、纳秒脉宽、线偏振的掺铥光纤激光器。
2025/2/23 22:27:44
1.74MB
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高功率光纤激光器在工业加工、材料处理等领域有着诸多应用，得到国内外研究机构的广泛关注。
目前，高功率光纤激光器主要有两种结构，一种是直接振荡器结构，一种是主振荡功率放大结构。
采用振荡器结构的光纤激光器具有结构简单、稳定性好、成本低廉等优点，是目前中低功率激光器市场使用较多的一类方案。
2013年，国防科学技术大学基于单端抽运结构实现了输出功率1kW的全光纤振荡器；
2014年，又将该方案的输出功率提高到1.5kW。
2014年，芬兰CoreLase公司推出了2kW的全光纤振荡器产品，美国相干公司基于空间结构实现了3kW的光纤振荡器。
但是，由于热效应、非线性效应的限制，尚未出现相关输出功率大于2
目前，高功率光纤激光器主要有两种结构，一种是直接振荡器结构，一种是主振荡功率放大结构。
采用振荡器结构的光纤激光器具有结构简单、稳定性好、成本低廉等优点，是目前中低功率激光器市场使用较多的一类方案。
2013年，国防科学技术大学基于单端抽运结构实现了输出功率1kW的全光纤振荡器；
2014年，又将该方案的输出功率提高到1.5kW。
2014年，芬兰CoreLase公司推出了2kW的全光纤振荡器产品，美国相干公司基于空间结构实现了3kW的光纤振荡器。
但是，由于热效应、非线性效应的限制，尚未出现相关输出功率大于2
2025/2/19 16:53:44
1.92MB
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报道了基于OptoCeramic电光陶瓷材料的新型调Q光纤激光器。
采用976nm半导体激光器作为抽运源,电光陶瓷调制器作为Q开关,峰值吸收系数1200dB/m的高掺杂镱纤作为增益介质构成环形腔激光器。
增益光纤的高掺杂浓度使得激光器的腔长得到缩短,输出光脉冲的宽度得到压缩。
通过调节电光元件的电压,控制材料的折射率,调节谐振腔的损耗,实现Q开关作用。
实验中通过改变腔长、抽运功率和重复频率,研究了脉冲的输出特性。
获得最窄脉宽104ns,重复频率3～40kHz连续可调的调Q脉冲输出。
采用976nm半导体激光器作为抽运源,电光陶瓷调制器作为Q开关,峰值吸收系数1200dB/m的高掺杂镱纤作为增益介质构成环形腔激光器。
增益光纤的高掺杂浓度使得激光器的腔长得到缩短,输出光脉冲的宽度得到压缩。
通过调节电光元件的电压,控制材料的折射率,调节谐振腔的损耗,实现Q开关作用。
实验中通过改变腔长、抽运功率和重复频率,研究了脉冲的输出特性。
获得最窄脉宽104ns,重复频率3～40kHz连续可调的调Q脉冲输出。
2025/2/17 22:20:20
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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