为了获得瓦(W)级546nm波段的连续激光输出,采用高功率激光二极管(LD)端面泵浦Nd:YAG激光晶体,通过谐振腔反射镜膜系的特殊设计,在单通道双共振腔内获得Nd:YAG激光器的1073.8nm和1112.1nm两条谱线同时运转,并通过在腔内插入非线性光学晶体三硼酸锂(LBO)进行腔内和频,获得546.3nm绿光连续输出。
当抽运光功率为24W时,输出的546.3nm绿光功率高达1.58W,其光-光转换效率为6.6%。
调节LBO方位角,还可以分别获得1073.8nm和1112.1nm的倍频光537nm和556nm输出。
当抽运光功率为24W时,输出的546.3nm绿光功率高达1.58W,其光-光转换效率为6.6%。
调节LBO方位角,还可以分别获得1073.8nm和1112.1nm的倍频光537nm和556nm输出。
2024/10/23 19:35:26
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通过高分辨率电子束光刻方法制备了不同形状的三层复合材料纳米颗粒，研究了这种纳米颗粒的形状变化对消光特性的影响。
测试结果表明，当入射波偏振方向平行于短轴时，随着长宽比的增大，共振峰位置发生“蓝移”；
当光源偏振方向平行于长轴时，随着长宽比的增大，共振峰位置发生“红移”。
还用时域有限差分算法以及表面等离波子的Lorentz模型对纳米颗粒的消光特性进行数值计算，所得的消光频谱曲线、共振峰位置变化趋势与实验基本一致。
此外，还研究了主体材料层厚度对消光特性的影响，发现其厚度在20~90nm变化时，共振峰发生3~115nm的“蓝移”。
测试结果表明，当入射波偏振方向平行于短轴时，随着长宽比的增大，共振峰位置发生“蓝移”；
当光源偏振方向平行于长轴时，随着长宽比的增大，共振峰位置发生“红移”。
还用时域有限差分算法以及表面等离波子的Lorentz模型对纳米颗粒的消光特性进行数值计算，所得的消光频谱曲线、共振峰位置变化趋势与实验基本一致。
此外，还研究了主体材料层厚度对消光特性的影响，发现其厚度在20~90nm变化时，共振峰发生3~115nm的“蓝移”。
2024/7/3 19:14:29
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1
用交叉束技术研究了He~+-Cd和He~+-Zn的电荷转移碰撞光谱。
得到的结果可以分成两部分:1.证实了在能量亏损小于leV时存在着共振的碰撞截面,符合已有的理论计算;2.发现这种碰撞能强烈地激发Cd~+的4d~95s~2组态和Zn~+的3d~94s~2组态,对应的能量亏损远大于1eV。
因此,电荷转移碰撞对Cd~+的441.6和325.0nm及Zn~+的747.9和589.4nm的激光谱线有重要的贡献。
讨论了这种反常贡献的起因,认为共振的电荷转移碰撞和接着的级联跃迁可能是主要的激发机构。
得到的结果可以分成两部分:1.证实了在能量亏损小于leV时存在着共振的碰撞截面,符合已有的理论计算;2.发现这种碰撞能强烈地激发Cd~+的4d~95s~2组态和Zn~+的3d~94s~2组态,对应的能量亏损远大于1eV。
因此,电荷转移碰撞对Cd~+的441.6和325.0nm及Zn~+的747.9和589.4nm的激光谱线有重要的贡献。
讨论了这种反常贡献的起因,认为共振的电荷转移碰撞和接着的级联跃迁可能是主要的激发机构。
2024/6/19 2:49:24
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针对通信波段设计并制作了楔形波导层的导模共振滤波片（GMRF），分析并研究了其光谱特性。
采用三角掩模板的方法进行离子束刻蚀，刻蚀一定次数后获得楔形波导层。
光栅线条方向分为平行于和垂直于楔形波导层变化的方向。
实验结果表明，对于两种结构，共振峰的位置与滤波片上的位置呈近似线性关系。
光栅刻槽平行于楔形层变化的方向时共振峰的半峰全宽较光栅刻槽垂直于楔形层变化的方向时大。
最终在20mm的样品上，获得了线性渐变的Ta2O5楔形薄膜，其反射谱在1560~1600nm范围内近似于线性变化。
采用三角掩模板的方法进行离子束刻蚀，刻蚀一定次数后获得楔形波导层。
光栅线条方向分为平行于和垂直于楔形波导层变化的方向。
实验结果表明，对于两种结构，共振峰的位置与滤波片上的位置呈近似线性关系。
光栅刻槽平行于楔形层变化的方向时共振峰的半峰全宽较光栅刻槽垂直于楔形层变化的方向时大。
最终在20mm的样品上，获得了线性渐变的Ta2O5楔形薄膜，其反射谱在1560~1600nm范围内近似于线性变化。
2024/5/2 18:12:29
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1
单个铯原子被困在磁光阱（MOT）的远共振光学偶极阱（FORT）中，并使用电荷耦合器件（CCD）相机直接成像。
通过基于光子计数的HBT系统使用荧光，可以观察到二元单原子步骤和光子反聚束。
在FORT中平均原子停留时间约为9s。
为了减少检测过程中的背景噪声，我们使用了微弱的激光探针，该探针被调谐到D1线，以从垂直于大Kong径准直系统的方向照亮单个原子。
直接从单个原子的荧光获得二阶相干度g（（2））（tau）=0.12+/-0.02，而无需扣除背景。
背景光已被抑制到每50毫秒10个计数，与报告的结果相比要低得多。
测得的g（（2））（tau）与理论分析非常吻合。
该系统提供了一种简单有效的方法来操纵和测量单个中性原子，并开辟了创建高效受控单光子源的途径。
通过基于光子计数的HBT系统使用荧光，可以观察到二元单原子步骤和光子反聚束。
在FORT中平均原子停留时间约为9s。
为了减少检测过程中的背景噪声，我们使用了微弱的激光探针，该探针被调谐到D1线，以从垂直于大Kong径准直系统的方向照亮单个原子。
直接从单个原子的荧光获得二阶相干度g（（2））（tau）=0.12+/-0.02，而无需扣除背景。
背景光已被抑制到每50毫秒10个计数，与报告的结果相比要低得多。
测得的g（（2））（tau）与理论分析非常吻合。
该系统提供了一种简单有效的方法来操纵和测量单个中性原子，并开辟了创建高效受控单光子源的途径。
2024/4/22 6:07:56
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1
在已有理论基础之上，采用严格的计算方法对激光器实现太赫兹(THz)波的辐射进行了可能性分析。
利用传递矩阵法，通过Matlab软件计算了基于AlGaN/GaN材料体系的三能级量子级联激光器导带子能级与电子波函数的分布，详细分析了由该材料特有的极化效应所产生的极化场，得出了在近共振条件下偶极跃迁元、外加电场、垒层Al组分及导带子能级能级差之间的关系，并研究了它们对激光器性能的影响。
分析结果表明，实现受激辐射的条件非常严格，Al组分取0.15或0.16时较为适宜，同时外加电场需大于63kV/cm，但不能过大，这样才能满足近共振条件，实现粒子数反转达到太赫兹量子级联激射。
在Al组分为0.15，外加电
利用传递矩阵法，通过Matlab软件计算了基于AlGaN/GaN材料体系的三能级量子级联激光器导带子能级与电子波函数的分布，详细分析了由该材料特有的极化效应所产生的极化场，得出了在近共振条件下偶极跃迁元、外加电场、垒层Al组分及导带子能级能级差之间的关系，并研究了它们对激光器性能的影响。
分析结果表明，实现受激辐射的条件非常严格，Al组分取0.15或0.16时较为适宜，同时外加电场需大于63kV/cm，但不能过大，这样才能满足近共振条件，实现粒子数反转达到太赫兹量子级联激射。
在Al组分为0.15，外加电
2024/3/29 6:45:28
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1
《广义共振解调故障诊断与安全工程：城轨交通篇》共分八章。
第1章“轨道交通大发展的时代”与第2章“轨道交通车辆的安全问题”与城轨交通的发展历史和当前形势接轨，搜集、调查了国际国内的若干素材。
在第3章，介绍了轨道车辆走行部常见故障。
第4章“轨道车辆走行部检测技术”。
第5章“广义共振故障诊断技术的物理学基础”，是本课题的基础理论介绍。
第6章“车载广义共振故障、共振解调诊断系统的结构”介绍了本课题的车载在线故障诊断的硬件系统构成与诊断系统的网络构成。
第7章“共振解调波形、频谱与故障诊断及机理分析”是本书的主题之一，介绍了轨道交通走行部转动部件常见故障的现象、诊断方法、诊断效果、故障机理、维修建议，介绍了基于故障机理分析而提出的若干新的诊断理论。
第8章“基于广义共振的非转动机械（构架）故障诊断方法论”是本书的主题之二，介绍了用广义共振理论解释轨道交通走行部的不转动部件发生故障的内因、外因，用所提出的“相对积”函数计算处理监测信息，实施裂纹故障的在线诊断等方法和验证、使用效果。
《广义共振解调故障诊断与安全工程：城轨交通篇》与《广义共振、共振解调故障诊断与安全工程铁路篇》同为广义共振、共振解调故障诊断与安全技术的应用实践总结，将该技术推广到了城市轨道交通领域，是不可多得的宝贵资料，可供广大轨道交通领域的技术人员学习和实践。
第1章“轨道交通大发展的时代”与第2章“轨道交通车辆的安全问题”与城轨交通的发展历史和当前形势接轨，搜集、调查了国际国内的若干素材。
在第3章，介绍了轨道车辆走行部常见故障。
第4章“轨道车辆走行部检测技术”。
第5章“广义共振故障诊断技术的物理学基础”，是本课题的基础理论介绍。
第6章“车载广义共振故障、共振解调诊断系统的结构”介绍了本课题的车载在线故障诊断的硬件系统构成与诊断系统的网络构成。
第7章“共振解调波形、频谱与故障诊断及机理分析”是本书的主题之一，介绍了轨道交通走行部转动部件常见故障的现象、诊断方法、诊断效果、故障机理、维修建议，介绍了基于故障机理分析而提出的若干新的诊断理论。
第8章“基于广义共振的非转动机械（构架）故障诊断方法论”是本书的主题之二，介绍了用广义共振理论解释轨道交通走行部的不转动部件发生故障的内因、外因，用所提出的“相对积”函数计算处理监测信息，实施裂纹故障的在线诊断等方法和验证、使用效果。
《广义共振解调故障诊断与安全工程：城轨交通篇》与《广义共振、共振解调故障诊断与安全工程铁路篇》同为广义共振、共振解调故障诊断与安全技术的应用实践总结，将该技术推广到了城市轨道交通领域，是不可多得的宝贵资料，可供广大轨道交通领域的技术人员学习和实践。
2024/3/14 3:55:33
177.32MB
1
设计了一种新型电磁共振吸收超常材料。
这种材料具有金属-绝缘体-金属结构特性，其顶部的金属层由四瓣扇形金块构成。
模拟发现，此结构在可见光和紫外频段具有良好的电磁吸收能力，且位于四瓣扇形金块下的介质层的形状、尺寸和介电常数的变化对该材料的吸波能力具有很大的影响。
当四瓣扇形金块下的介质层为同等半径的圆柱形状，材料为氧化铝，厚度一定时，结构的吸收率高于90%的相对吸收线宽达到0.76，吸收范围从可见光波段延伸至紫外光波段。
该研究为电磁吸波器件的设计和制造提供了一定的理论依据。
这种材料具有金属-绝缘体-金属结构特性，其顶部的金属层由四瓣扇形金块构成。
模拟发现，此结构在可见光和紫外频段具有良好的电磁吸收能力，且位于四瓣扇形金块下的介质层的形状、尺寸和介电常数的变化对该材料的吸波能力具有很大的影响。
当四瓣扇形金块下的介质层为同等半径的圆柱形状，材料为氧化铝，厚度一定时，结构的吸收率高于90%的相对吸收线宽达到0.76，吸收范围从可见光波段延伸至紫外光波段。
该研究为电磁吸波器件的设计和制造提供了一定的理论依据。
2024/3/6 14:13:05
2.64MB
1
本文从密度矩阵运动方程出发,推导出当各种不同偏振调制激光场与三能级粒子系统相互作用时,同核双原子分(具近共振中间能波)单重电子态之间的双光子跃迁所产生的荧光信号强度和线型.对比偏振调制的与光子强调制的信号强度和线型时,表明:偏振调制双光子光谱(PMTPS)不仅能消除由吸收同一光束的同向双光子所产生的多普勒加宽背景,极大地提高光谱分辨率;而且不同电子态之间跃迁的O、P、Q、R、S支谱线强度与激光偏振状态有关,可借以标识分子的高激发电子终态和转动能级,有选择地简化复杂的分子光谱.可以预期,PMTPS是研究分子光谱和高分辨率激光光谱极有用的一种技术.
2024/2/19 16:04:54
5.31MB
1
提出了基于光强检测方式的空芯光纤表面等离子体共振(SPR)传感器。
采用波长为532nm的激光作为光源,对所设计传感器的性能进行了研究,并采用光传输模型对传感器的性能进行了理论分析,所得理论结果与实验结果相符。
传感器在线性区的最高灵敏度和最佳分辨率分别达到8380.3μW/RIU和5.5×10－6RIU。
相比于波长检测型空芯光纤SPR传感器,所提传感器的分辨率提高了2个数量级,且实验系统简单,有利于器件的进一步小型化。
采用波长为532nm的激光作为光源,对所设计传感器的性能进行了研究,并采用光传输模型对传感器的性能进行了理论分析,所得理论结果与实验结果相符。
传感器在线性区的最高灵敏度和最佳分辨率分别达到8380.3μW/RIU和5.5×10－6RIU。
相比于波长检测型空芯光纤SPR传感器,所提传感器的分辨率提高了2个数量级,且实验系统简单,有利于器件的进一步小型化。
2024/2/10 10:32:36
4.15MB
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在日常工作中，钉钉打卡成了我生活中不可或缺的一部分。然而，有时候这个看似简单的任务却给我带来了不少烦恼。
每天早晚，我总是得牢记打开钉钉应用，点击"工作台"，再找到"考勤打卡"进行签到。有时候因为工作忙碌，会忘记打卡，导致考勤异常，影响当月的工作评价。而且，由于我使用的是苹果手机，有时候系统更新后，钉钉的某些功能会出现异常，使得打卡变得更加麻烦。
另外，我的家人使用的是安卓手机，他们也经常抱怨钉钉打卡的繁琐。尤其是对于那些不太熟悉手机操作的长辈来说，每次打卡都是一次挑战。他们总是担心自己会操作失误，导致打卡失败。
为了解决这些烦恼，我开始思考是否可以通过编写一个全自动化脚本来实现钉钉打卡。经过一段时间的摸索和学习，我终于成功编写出了一个适用于苹果和安卓系统的钉钉打卡脚本。
2024-04-09 15:03
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